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Da man nun die Zahl der continuellen Gleichgewichtsformen einer flüssigen 
Masse durch die discontinuirlichen bis ins Unbegrenzte vermehren kann , die Conti- 
nuitat und die Discontinuität aber sich zum Zwecke einer allgemeinen Lösung des Pro. 
blems nicht mit in Rechnung bringen lassen, während es doch in vielen Fällen die 
Art der Communication der Flüssigkeiten ist, welche (wie wir solches bei den hetero 
genen Hohlcylmdern gesehen haben) in Betracht genommen werden muss, so <r e ht 
auch hieraus die Ungereimtheit des Vorhabens, eine solche allgemeine Lösung zu 
erfinden, klar genug hervor. Da die Resultate dieser Untersuchungen stets einiges 
Interesse in ihrer Anwendung auf den Erdball darbieten, so wollen wir noch eine 
tabellarische Uebersicht über die Grösse der Abplattungen und Oeffnungen mit Rück 
sicht auf die hier möglichen Figuren geben. Setzt man also V c = 0,0022997, so ist: 
I a=l,b = l,c = 1,00433441 (Ellipsoid «). 
b — 1,018, c = 19,57 (Ellip. III ax.). 
b = c = 680,49 (Ellipsoid ß). 
II a = co, b = 1, c_= 1 (unendl. Cylinder). 
2—‘ =1, (r — r,) = 0,002291 (Hohlcylinder). 
UI 2—" — 1, r — T, = 0,0023 (Hohlkugel). 
IV a = 1, c = 1, r = 31,45 (Ring). 
C = 289,89, r — 00 (Ring mit Centralkörper). 
V a = b, = 1, c = 1,000158, r = 4,169 (System zweier gleicher verlängerter Ellip- 
soide mit gleicher doppelter Rotation). 
§ 16. Systematische Uebersicht. 
I. Primäre Körper. 
(Mit Ausnahme der Hohlcylinder sind der Schwerpunct in der Masse und die Componenten 
V - = der Anziehung negativ.) 
0000 .... Cylind. circ. infin. 
1,0000 
Cyl. circ. inf. Cyl.circ. cavus 
0,5000 
0,2246 
Cyl. circ. Cyl. ellipt. 
Ellips. revol. 
Eil. revol. ca 
Eli. revol. ß 
0,1871 Elf revol. u Ell. III ax 
inaequ. 
II. 
I. 
IV. 
V. 
VI, 
0,0000 Kugel Unendl. Cyl.Unendl.Discus. Unendl. Cyl. Unendl.Lamelle Unendl. Ebene 
a:b:c 1:1:1 l:l:oo 1 : oc : x ' c# : ] ; ] oo:l:0