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die Kugeln mit Klemmschraube und Hülse gebildet werden.
Nimmt man aber v
kleinsten, so scheint
indem dann die gröi
das Ende der Funl
ich dieselben natür
folgende Tabelle z<
intervall von der
der Tabelle mass i
ich abschätzte, wi
2‘A mm - oder 5 mm -
Bcobachtimgen so
Conductor der Eie
ladungsfunke im S<
des Funkenmikron
Hälfte und bei a
direkt abgeschätzt
mit dem Conductc
mich jedocli über:
auch die weitere
merklichen Einfhi:
äussere, dass also
auszudehnen — d
gültig sei. Es sei
art schwankenden
nachstehende Zah
geben, dass das 2
nimmt,') so könn
lenen Zahlenwerthen stets die
Fahrheit am meisten zu nähern,
timmung hervortritt. Da gegen
atervalle zunehmen, bestimmte
am Anfänge der Kcihe. Nach-
§9o
svs 3m Sinne das betrachtete Zeit-
-I «J JO
sss ibhängt. Für die erste Hälfte
5SS nabstände in der Weise, dass
-inn
SSg :n auf einem Scalcnstücke von
-J «0 -O .
|ÄS lenen'; zugleich waren hier die
-Mia
Soosss mit der geladenen und vom
g 90 q .e entfernten Flasche der Ent-
„oo” cn durch Näherung der Kugeln
o“* -führt wurde. Für die zweite
^00*0
o""“ Versuchen wurde der Abstand
d°° l 3
asche während der Entladung
m . ö
mg gelassen; zuvor hatte ich
veder diese Combination noch
Ak^Vi oiner zweiten Flasche einen
Abstand der Partialentladungen
nicht unter eine gewisse Grenze
qqS elektrischen Oberfläche gleich-
odd
:nc ' uci i die letzte Beobachtungs-
don
geben, als die erste, und wenn
;”“°d deutlich genug zu erkennen
;ooO)
i»Soit zunehmender Schlagweite ab-
> o o v
: °°° htungen mit den Widerständen c
') Eine gewiss a
luuthet und vorhergea

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