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ren Belegung ein zusammenhängendes unveränderliches Massen 
system bildet, immer den bestimmten aliquoten Theil der 
Gesammtladung auf seiner Oberfläche haben wird, was offenbar 
auch noch annähernd der Fall sein muss, wenn man den erst 
genannten abgeleiteten Polkörper zwar als vorhanden, aber in 
einer hinreichenden Entfernung (also bei grosser Schlagweite) 
annimmt. Denkt man sich denselben nun in grössere Nähe 
versetzt, so wird einerseits die auf dem Polkörper des inneren 
Beleges vorhandene freie Elektricität im Yerhältniss zur Ge 
sammtladung dieselbe bleiben, andererseits wird sich aber dort 
auch eine gewisse Quantität gebundener Elektricität, ') ent 
nommen aus dem Reservoir, in Folge der vertheilenden Ein 
wirkung des abgeleiteten Polkörpers befinden. Diese Bin 
dungserscheinung wird aber mit abnehmender Entfernung 
stets zunehmen; die gesammte auf dem Polkörpcr befindliche 
Elektricität (für welche die zugehörige Ladung immer die 
Einheit des Maasses abgiebt), ist also die Summe einer Con- 
stanten und einer Variabcln, welche letztere mit zunehmender 
Schlagweite abnimmt; folglich wird man durch eine Vermeh 
rung der Gesammtladung den Werth einer einzigen Partial 
entladung nicht in gleichem Maasse erhöhen. ’) 
Darnach könnte die Veränderung von wenn dies 
Verhültniss allein durch den Werth der einzelnen Partialent- 
') Die Capaeität des Reservoirs wird jedenfalls so gross gedacht, dass der 
Abfluss dieser geringen Elektricitätsmenge die Dichtigkeit der freien Elektricität 
in der Flasche nur unmerklich ändert. 
’) Vielleicht dürfte die Sache an Klarheit gewinnen, wenn man darauf 
aufmerksam macht, dass eben so gut wie die Flasche, auch das System der 
beiden Polkörper als ein elektrischer Condensator angesehen werden kann, nur 
mit dem Unterschiede, dass hier die Dicke der isolirenden Schicht eine veränder 
liche ist.