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Bei Berechnung dieses Resultates wurde nun stillschweigend 
die Annahme gemacht, dass die überhaupt vorhandenen posi 
tiven Träger alle gleich schnell wandern. Unter Beibehaltung 
dieser Annahme und mit Hilfe des obigen numerischen Resul 
tates (letzteres zur Bestimmung des Endpunktes der theor. 
Kurve) lässt sich nun auf theoretischem Wege dieselbe Kurve 
konstruieren, die sich dann mit der experimentellen Kurve II 
decken müsste: 
Nach der kinetischen Gastheorie kann man annehmen, 
dass die Träger in dem Raume zwischen den beiden Röhren 
alle gleichmässig verteilt sind. Nach Berechnung Herrn Kählers 1 ) 
beschreibt jeder Träger eine Parabel von der Form 
y 2 —r 2 2 V . m x 
2 " . r, ' v’ 
lg 7T 
wo die x-Axe mit der Kondensatoraxe zusammenfällt. Betrachtet 
man nun V als variabeln Parameter, so stellt diese Gleichung 
eine Parabelschar dar, die, um die x-Axe rotiert, eine Schar von 
konzentrischen Rotationsparaboloiden erzeugt. Macht man nun 
die Annahme, dass alle Träger gleich schnell wandern, so er 
kennt man: bei einer bestimmten Spannung und konstantem x 
(Länge des Kondensators) werden immer die Träger, die von 
einem entsprechenden Rotatiosparaboloide umgeben werden, alle 
entladen. Es ist nun durch eine Verhältnis-Zahl die Träger 
menge (die dem Elektrom.-ausschlage proportional ist) anzugeben, 
die von diesem Rotationsparaboloide und dem innern Konden- 
satorcylinder eingeschlossen ist. Der Inhalt dieses Raumes 
kann die gesuchte Zahl nicht angeben; da aber die Träger, um 
die es sich hier handelt, beim Eintritt in den Kondensator den 
Querschnitt (y 2 -r 2 2 ) n passieren, so lässt sich ihre Zahl durch 
den Inhalt eines Hohlcylinders angeben, dessen äusserer Radius 
— y, dessen innerer Radius — r 2 und dessen Länge = I (Länge 
des Kondensators) ist, also Anzahl der Träger A — (y 2 —r 2 2 )jz.l. 
Nun lässt sich aber leicht beweisen, dass der Inhalt dieses 
Hohlcylinders genau doppelt so gross ist, wie der Inhalt des