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Ä. Becker. 
herangezogen werden würde. Ein homogenes Feld besteht aber 
nach Bedecken des Fensters mit einem Metallblättchen. Dann 
gelten die früher entwickelten Formeln mit der Modifikation, 
daß bei negativ geladener Platte zwar die an ihr erzeugte 
sekundäre Strahlung ebenso entweicht wie ohne Ladung, daß 
aber die von der Hinterfläche des Blättchens emittierte sekun 
däre Strahlung nicht ankommt, wenn nur die angelegte Span 
nung deren maximale Geschwindigkeit erreicht. Bei positiver 
Ladung dagegen wird die letztgenannte Strahlung auf der Elek 
trode ankommen, während gleichzeitig die erstere auch fest 
gehalten wird, wenn die Spannung hoch genug ist. Wir ge 
winnen auf diese Weise die Beziehung 
1 + (Tfl ~ kg + Y . kg (kfi + Ip) 
J m 1 4- 0fi — (k a + i«) + y ku {k/t + t«) 
Jm 1 *+■ O/i — {ka 4" D + y ka {k/1 - r Ä/i l 
J ~~ 1 — {ka -f- 1«) 4* Y ka • kfi 
Nach Einsetzen der bekannten Werte k und [k + k) kann 
aus jeder der beiden Formeln berechnet werden. Für 
Aluminium läßt sich sowohl a a als k a daraus finden als 
wo 
c — \ — a + a[k a + l a ) 
d=b- 1 -{k a + l a ).[b- 1) 
r = y[k a + — 1] + 1 
S = r [K + *„) — y . b. k a 
und 
gesetzt ist. 
39. Es ist bei der Aufstellung der vorstehenden Beziehung 
eine so starke Ladung der Platte vorausgesetzt, daß die gesamte 
sekundäre Strahlung jeweils abgehalten oder gebunden wird. 
Diese Ladung gibt gleichzeitig ein Maß für die maximale Ge 
schwindigkeit der Strahlung. 
Aluminium. 
Als das Fenster mit einem 0,0000664 cm dicken Blättchen 
bedeckt war, fanden sich beim Variieren der angelegten