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zuerst K =(= K' angenommen, wo K > K sein sollte; in 
dem Falle, wo K<^K' ist, werden die Bewegungsformen im 
allgemeinen nicht wesentlich verändert, wo dies aber geschieht, 
habe ich es in Anmerkungen kurz hinzugefügt. Darauf habe 
ich den speziellen Fall K—K' behandelt. 
Die Diskussion ist aber nur eine qualitative; icli finde 
immer nur Grenzen, innerhalb deren die Bewegung vor 
sich geht. Die Bewegung findet statt in Gebieten, die von 
Ellipsen und Hyperbeln oder ihren Entartungen begrenzt sind. 
Im ersten Kapitel dieser Abhandlung habe ich die 
Bewegungsgleichungen für die Bewegung in der Ebene ent 
wickelt, sie unterscheiden sich von denen im Problem der 
Anziehung von zwei festen Zentren nur dadurch, daß an 
Stelle von -f- K' die Konstante — K' getreten ist. Dann 
habe ich die Diskussion für den allgemeinen Fall K =j= K' 
durchgeführt, im Anschluß hieran habe ich den Fall K—K' 
diskutiert. 
Im zweiten Kapitel habe ich die Bewegung im Raum 
behandelt. Ich habe sie in zwei Bewegungen zerlegt, in die 
Bewegung in einer Ebene und in die Rotation dieser Ebene 
um die die beiden Zentren verbindende Grade. Ich will 
hier auf Jacobi’s Vorlesungen über Dynamik, 29. Vorlesung, 
hinweisen; Jacobi geht jedoch auf Lag ran ge zurück, der 
als eigentlicher Urheber dieser Zerlegung anzusehen ist. 
Nachdem ich die Gleichungen für die Bewegung im Raum 
aufgestellt habe, wurde zuerst der allgemeine Fall K =j= K', 
dann der spezielle K = K' diskutiert. 
Im dritten Kapitel habe'ich die physikalische Anwendung 
behandelt, von der ich zu Anfang schon gesprochen habe. 
Ich habe K—K' angenommen, weil die Dynamide als 
Grundbestandteil des unelektrischen Atoms als unelektrisch 
angenommen werden muß, und infolgedessen gleiche positive 
und gleiche negative Menge vorhanden ist. Für die 
Bewegung in der Ebene finde ich sowohl die 
Diffusion als auch die Absorption der Kathoden 
strahlen bestätigt. Für die Bewegung im Raum 
habe ich nur die Diffusion, aber nicht die Ab 
sorption bestätigt gefunden. In welcher Weise