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Hieraus erlialte ich die intermediären Integrale (vergl. 
Gleichung 11, 12, 13 in II): 
11) 
,/ 2 
,du 
K') l-\-h a 2 ] - 
(2. 2 — /F)— = — /2{fi*—c~) [(K+K') fi+h/i l + cc 2 ] — c' 2 er 
Ich habe hier dieselben Gleichungen wie im 
ersten Kapitel, nur tritt hier unter der Quadrat 
wurzel, wenn a =)= 0 ist, noch ein konstantes Glied 
auf. Dadurch wird die Bewegung verschieden von 
der Bewegung in einer Ebene. 
Was über periodische Bewegungen im Fall der Be 
wegung in einer Ebene gesagt ist, gilt auch hier. 
Ich will noch einiges über den Rotationswinkel <p 
sagen. Aus dem Flächensatz erhalte ich 
, dw 
r ' ~df = 
so daß rdt 
<P 
fc 
= a / - 
./ r 
Man kann (p auch durch Integrale von X und /i be 
stimmen [vergl. Jaco bis Vorlesungen über Dynamik (Supp 
lementband) Seite 228—230]. Für die Diskussion brauche 
ich aber diese Bestimmung von cp garnicht. Was für die 
Diskussion nötig ist, finde ich aus 
d <p a 
dt r]' 
Ist a = 0, dann ist ^ = 0, also (p 
constans. Die Be 
wegung findet in einer Ebene statt. 
Ist a =]= 0, was finde ich dann ? Ich nehme a als positiv 
an, was ich immer kann, r] ist immer positiv, also ist 
Cll 
immer positiv. r\ kann niemals Null werden, was sich 
folgendermaßen beweisen läßt. Es ist 
adt 
~dy' 
a ist nicht gleich Null, dt ist ebenfalls von Null verschieden, 
also ist r, ^ 0. Was aber geschieht, wenn dtp = 0 wird? 
r] =